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波利维?

时间:2020-09-12作者:AK宠物吧

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在气体动力学中,波是扰动区和未扰动区之间的界面。 如果气体的压力通过这个界面受到扰动而增大,则称为压缩波;反之,则称为膨胀波。 一维非定常流动中压缩波的形成如图1所示。 图1a的顶部表示一个管道,最初含有压力和密度分别为p的静态气体。 当活塞以无限小的速度向右移动dv时,活塞右侧相邻的一层气体被压缩,压力和密度增加一个微量dp,活塞被迫以与活塞相同的速度向右移动。 然后移动的气体推动右边相邻的气体。 这样的一层向右传播,即活塞的运动在静止气体中受到干扰,在原状气体中以一定的速度传播。

这种弱扰动的传播速度等于声速。 在一定时间内,扰动传播到A-A‘位置,AA’表面是扰动与未扰动区域之间的界面。 这个接口是压缩波。 。 下图1a显示了相应瞬时气体压力p沿管长的分布.相反,如果活塞向左dv速度移动,扰动降低了活塞右侧气体的压力和密度,相应的波称为膨胀波。 压缩波和膨胀波的根本区别:为一系列连续压缩波(图。 一b),后一波的传播速度快于前一波,最终可能叠加在一起形成突跳压缩波,即冲击波;而膨胀波,则相反,不形成突跳膨胀波。

1D非定常波主要用于分析各种管道中的非定常流动。 在二维和三维稳态超音速气流中,扰动区和未扰动区之间的界面是马赫波(见马赫锥)。 超音速气流通过一系列马赫波膨胀加速,也称为膨胀波,如果加压减速,称为压缩波。 在凸面和凹面周围稳定的超音速流动是膨胀和压缩波的典型例子(图。 2)。 。 当空气围绕凸墙表面流动时(图。 空气流动的马赫数逐渐增加,马赫角逐渐减小,连续波逐渐向下游倾斜,形成向下游开放的扇形连续膨胀区(见Plante-Mayer流)。

凹壁周围,则相反(图。 2b)。 当压缩波相交时,一系列弱压缩波叠加在一起形成冲击波。 在稳定的超音速流动中,气体速度和压力的变化以压缩、膨胀或冲击波的形式发生。

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